Wiele laserów pozwala operatorowi dostroić lub zmieniać długość fali wyjściowej w zakresie UV na zakres długości fali IR w razie potrzeby. Po naszej poprzedniej dyskusji na temat wdrażania laserów dostrajalnych, w tym artykule szczegółowo omówi się typów i zastosowań laserów dostrajalnych.
Zastosowania wykorzystujące lasery dostrajane zazwyczaj dzielą się na dwie szerokie kategorie: te, w których laser o pojedynczej lub wieloletnim długości fali o stałej fali nie jest w stanie zapewnić pożądanych dyskretnych długości fali lub długości fal i pompowych długości fal.
Wiele rodzajów przestrajalnych laserów jest zdolnych do wytwarzania strożenia fali ciągłej (CW), nanosekund, pikosekundowych lub femtosekundowych wyjściowych. Ich charakterystyki wyjściowe są określane przez zastosowane medium wzmocnienia lasera.
Podstawowym wymogiem dostrajania laserów jest to, że są one zdolne do emisji światła laserowego w szerokim zakresie długości fal. Specjalne optyki można użyć do wyboru określonej długości fali lub pasma długości fali z pasma emisji lasera dostrajanego.
Istnieje wiele materiałów wzmocnionych zdolnych do wytwarzania przestrajalnych laserów, z których najczęstsze są barwniki organiczne i kryształy szafirowe tytanu (Ti: Sapphire). W przypadku tych dwóch materiałów wzmacniających lasery jonowe argonowe (AR+) lub podwójne częstotliwość jon neodymu (nd 3+) są używane jako źródło pompy ze względu na ich wydajne wchłanianie światła pompy przy około 490 nm.
Cząsteczki barwnika mogą być stosowane do wytwarzania długości fali w zakresie ultrafioletu do widzialnego (UV-VIS). Jednak w celu osiągnięcia szerokiego zakresu strojenia wymagane jest przejście między wieloma różnymi cząsteczkami barwnika, dzięki czemu proces ten jest dość uciążliwy i złożony. Natomiast lasery w stanie stałym mogą osiągnąć szeroki zakres strojenia przy użyciu tylko jednego materiału wzmocnienia lasera (np. Kryształów dielektrycznych), eliminując potrzebę częstego zmiany barwnika.
Obecnie tytanowe szafir pojawił się jako główny dostrajalny materiał wzmocnienia laserowego, z szerokim widmem emisji od 680 do 1100 nm, które można stale dostroić, oraz wyjście, które można przekształcić w zakres widmowy UV-VIS lub w dół do regionu widmowego IR. Właściwości te umożliwiają szeroki zakres zastosowań w chemii i biologii.
Dostrojenia lasery fali stojącej
Pod względem koncepcyjnym laser CW stojącej fali jest najprostszą architekturą laserową. Składa się z wysoce odblaskowego lustra, medium wzmocnienia i lustra sprzętu wyjściowego (patrz rysunek 1), które zapewnia wyjście CW przy użyciu różnych mediów wzmocnienia laserowego. Aby osiągnąć dostrajalność, medium wzmocnienia należy wybrać, aby pokryć docelowy zakres długości fali.
Rycina 1: Schemat lasera CW stojącego na opartym na tytanie szafiru. Pokazany jest dwójłomny filtr strojenia.
Wiele barwników fluorescencyjnych można zastosować do dostrojenia długości fali laserowej do pożądanego zakresu. Główną zaletą laserów barwnika jest możliwość pokrycia szerokiego zakresu długości fali w paśmie UV-VIS, ale wadą jest to, że użycie pojedynczego barwnika/rozpuszczalnika zapewnia jedynie możliwość strojenia wąskiej długości fali. Natomiast lasery szafirowe tytanu w stanie stałym mają tę zaletę, że zapewniają szeroką felę dostrajania za pomocą pojedynczego pożywki wzmocnienia, ale mają wadę możliwości działania tylko w paśmie bliskiej podczerwieni (NIR) od 690 do 1100 nm.
W obu mediach wzmocnienia strojenie długości fali osiąga się przez pasywne elementy stabilizacji długości fali. Pierwszym z nich jest wielopłytowy filtr dwójłomny lub filtr Lyot. Filtr ten moduluje wzmocnienie, zapewniając wysoką transmisję przy określonej długości fali, zmuszając w ten sposób laser do działania przy tej długości fali.
Strojenie odbywa się poprzez obrócenie tego dwuprzebiegowego filtra. Chociaż laser fali stojącej CW CW pozwala na wiele podłużnych trybów laserowych. To wytwarza szerokość linii około 40 GHz na północ od północnej szerokości (<1.5 cm-1), which can be a limiting factor for some applications such as Raman spectroscopy. To achieve narrower linewidths, a ring configuration is required.
Dostrojenia lasery pierścieniowe CW
Od wczesnych lat osiemdziesiątych lasery pierścieniowe były używane do osiągnięcia dostrajalnego wyjścia CW poprzez pojedynczy tryb podłużny o szerokości pasma spektralnej w zakresie kilohertz. Podobnie jak w laserach fali stojącej, przestrajalne lasery pierścieniowe mogą używać barwników i szafiru tytanu jako mediów. Barwniki są w stanie zapewnić bardzo wąskie szerokości linii<100 kHz, while titanium sapphire provides linewidths of <30 kHz. Dye lasers have a tuning range of 550 to 760 nm and titanium sapphire lasers have a tuning range of 680 to 1035 nm, and the outputs of both lasers can be frequency-doubled to the UV band.
Zgodnie z zasadą niepewności Heisenberga, ponieważ definicja energii staje się bardziej precyzyjna, szerokość impulsu, którą można ustalić, staje się mniej precyzyjna. W przypadku laserów CW fali stojącej długość wnęki określa ilość energii dozwolonej jako dyskretny tryb podłużny. Gdy długość wnęki jest krótsza, liczba trybów podłużnych pozwoliła na wzrost, co powoduje szerszą, mniej zdefiniowaną szerokość linii wyjściowej.
W konfiguracji pierścienia jamy laserowej można uznać za nieskończenie długą wnękę, a energię można dokładnie zdefiniować. Tylko jeden tryb podłużny jest obecny w jamie. W celu osiągnięcia warunków pracy jednorazowej, szczególnie wymaganych jest kilka elementów optycznych (patrz ryc. 2).
Ryc. 2: Optyczny układ lasera szafirowego tytanu w kształcie pierścienia z zewnętrzną jamą odniesienia.
Po pierwsze, izolator Faraday jest wkładany do wnęki, aby upewnić się, że fotony wewnątrzczaszkowe zawsze podążają tą samą ścieżką. Standaryzowane urządzenie wewnątrznavity służy do dalszego zmniejszenia szerokości linii wyjściowej. W przeciwieństwie do wnęk laserowych fali stojącej, w konfiguracji pierścienia nie ma lusterek końcowych. Fotony krążą w sposób ciągły w jamie laserowej. Po drugie, długość wnęki musi zostać ustabilizowana w celu skorygowania wszelkich zmian mechanicznych spowodowanych fluktuacjami środowiskowymi, takimi jak ciepło lub wibracje.
Aby osiągnąć ultra-nagrody przepustowości widmowe, jamę można ustabilizować przy użyciu jednej z dwóch metod: Jedna metoda wykorzystuje mechaniczne lustra oparte na piezoelektryce, aby ustabilizować długość wnęki z czasem odpowiedzi w zakresie Kiloherz, a druga metoda wykorzystuje elektro-optyczne (EO), aby osiągnąć czas reakcji w zakresie megahertzu. Kilka wyspecjalizowanych konfiguracji laboratoryjnych wykazało, że szerokość pasma spektralnej można zmierzyć w Hertz. Kluczowym czynnikiem określenia rozdzielczości widmowej wnęki pierścieniowej jest zewnętrzna wnęka odniesienia częstotliwości. Jak pokazano na rycinie 2, wnęka odniesienia służy do wygenerowania sygnału potrzebnego do ustabilizowania długości wnęki laserowej. Ta zewnętrzna jama odniesienia musi być izolowana z fluktuacji środowiskowych spowodowanych temperaturą, wibracjami mechanicznymi i szumem akustycznym. Wnęka odniesienia powinna być dobrze oddzielona od samej wnęki laserowej, aby uniknąć niezamierzonego sprzężenia między nimi. Sygnał odniesienia jest przetwarzany za pomocą metody funta-drever-hall.
Zablokowane w trybie lasery quasi-continuum
W przypadku wielu zastosowań precyzyjnie zdefiniowane charakterystyka czasowa wyjściowej lasera są ważniejsze niż precyzyjnie określona energia. W rzeczywistości osiągnięcie krótkich impulsów optycznych wymaga konfiguracji wnęki, w której wiele trybów podłużnych rezonuje jednocześnie. Kiedy te krążące tryby podłużne mają stałą zależność fazową w jamie laserowej, laser jest zablokowany w trybie. To zda sobie sprawę, że pojedyncze oscylacje impulsu w jamie z okresem określonym przez długość wnęki laserowej.
Aktywne blokowanie trybu można osiągnąć za pomocą modulatora akustycznego (AOM) lub pasywnego blokowania przez obiektyw Kerr. Ten pierwszy, który stał się bardziej popularny w latach 80. XX wieku, wykorzystuje AOM wewnątrzczaszkowości jako przejściową migawkę, która otwiera się i zamyka z połową częstotliwości długości wnęki. Impulsy setek pikosekund można osiągnąć przy użyciu tej metody. W ciągu ostatnich kilku dziesięcioleci zastosowania naukowe wymagały poprawy rozdzielczości czasowej, a tym samym krótszych impulsów.
Synchronicznie pompowane lasery barwniki zapewniają żywotną metodę strojenia środkowej długości fali i skracania impulsu optycznego o rzędu wielkości (do dziesiątek pikosekund). Aby to osiągnąć, wnęka laserowa barwnika musi mieć taką samą długość wnęki jak laser pompy blokowanej w trybie. Impulsy laserowe pompy i barwnika spotykają się w pożywce wzmocnienia, aby wytworzyć wzbudzone promieniowanie z cząsteczek barwnika. Wyjście lasera jest stabilizowane poprzez dostosowanie długości wnęki laserowej barwnika. Zsynchronizowane konfiguracje pompowania można również użyć do napędzania optycznych oscylatorów parametrycznych (OPO) (omówione poniżej).
Laser zablokowany w trybie Sapphire tytanowy jest przykładem pasywnego blokowania trybu soczewki Kerr (patrz ryc. 3). W tym podejściu impulsy są generowane przez modulację wzmocnienia, a współczynnik załamania światła szafiru tytanu zależy od intensywności.
Zasadniczo, gdy impuls propaguje się przez pożywkę wzmocnienia, intensywność szczytowa jest wyższa w obecności impulsu. Tworzy to pasywne soczewkę, która bardziej koncentruje wiązkę impulsu i bardziej efektywnie wydobywa wzmocnienie, dopóki nie nastąpi z wzmocnieniem wspierania jednoczesnego rezonansu trybów CW w jamie. Mechaniczne zaburzenia wnęki są używane do indukowania skoków intensywności w celu zainicjowania blokowania trybu. Takie podejście pozwoliło szafirowi tytanu wytwarzać impulsy tak krótkie jak 4 Fs.
Rycina 3: W laserze szafirowym tytanu w trybie blokowany tytanowo-szafirowa długość fali jest dostrojona przez przesuwanie szczeliny tuningowej znajdującej się między dwoma dyspersyjnymi pryzmatami.
Warto zauważyć, że przepustowość ponad 300 nm można połączyć w pojedynczy impuls. Zgodnie z zasadą niepewności Heisenberga krótsze impulsy wymagają bardziej podłużnych trybów. Dlatego jama laserowa musi mieć wystarczającą rekompensatę dyspersji z optyki wnęki, aby utrzymać relację fazową wymaganą do blokowania trybu stabilnego. Jak pokazano na rycinie 3, do wnęki dodawane są kompensacyjne pryzmaty, aby zapewnić stałą zależność fazową. Za pomocą tej metody można uzyskać impulsy tak krótkie jak 20 FS. Aby uzyskać krótsze impulsy, dyspersja wyższego rzędu musi również zostać zrekompensowana. Ta kompensacja osiąga się przy użyciu optycznego soczewki ćwierkania w celu utrzymania zależności fazowej wymaganej do stabilnego blokowania trybu.
Ponieważ blokowanie trybu ćwierkanego soczewki jest najbardziej skuteczne z krótszymi impulsami (wyższa intensywność), metoda ta nadaje się przede wszystkim do generowania impulsów femtosekundowych. W zakresie 100 Fs ~ 100 PS można zastosować metodę hybrydową zwaną blokowaniem trybu regeneracyjnego. Ta metoda wykorzystuje AOM wewnątrzkavity i efekt KERR. Częstotliwość napędu AOM pochodzi z pomiarów częstotliwości powtarzania wnęki w czasie rzeczywistym, a jej amplituda zależy od czasu trwania impulsu. Wraz ze wzrostem pożądanej szerokości impulsu i efektu KERR zmniejsza się, stabilizowana amplituda AOM wzrasta w celu blokowania trybu wsparcia. W rezultacie blokowanie trybu regeneracyjnego może zapewnić stabilne, dostrajane wyjście w szerokim zakresie od 20 FS do 300 ps przy użyciu jednego systemu laserowego.
Pod koniec lat 90. blokowanie trybu regeneracyjnego umożliwiło pierwszy dostrajalny, sterowany komputerowo tytanowy laser szafirowy. Ta innowacja sprawiła, że technologia była bardziej dostępna dla szerszego zakresu badaczy i aplikacji. Postępy w obrazowaniu wielofotonowym były w dużej mierze napędzane postępami technologicznymi. Femtosekundowe impulsy laserowe są teraz dostępne dla biologów, neuronaukowców i lekarzy. Na przestrzeni lat dokonano szeregu postępów technologicznych, które doprowadziły do ogólnego wykorzystania laserów szafirowych tytanu w bioobrazowaniu.
Lasery ultraszybkie i Ytterbium
Pomimo szerokiej użyteczności laserów szafirowych tytanowych, niektóre eksperymenty bioobrazowe wymagają dłuższych długości fal. Typowe procesy absorpcji dwufotonowych są wzbudzone przez fotony o długości fali 900 nm. Ponieważ dłuższe długości fal oznaczają mniej rozpraszania, dłuższe długości fali wzbudzenia mogą skuteczniej kierować eksperymentami biologicznymi, które wymagają głębszych głębokości obrazowania.
Bardzo ważne jest również rozważenie długości fali późniejszych fotonów fluorescencyjnych barwnika przymocowanego do próbki biologicznej. Długość fali takich fotonów fluorescencyjnych jest zazwyczaj w paśmie 450 do 550 nm, co jest bardziej podatne na rozpraszanie. Dlatego opracowano kilka markerów fluorescencyjnych, które stopniowo pochłania długości fali podczerwieni. Aby spełnić ten wymóg, przemysł opracował komputerowy, sterowany komputerowo, zsynchronicznie pompowany opo napędzany laserem 1045 nm i-ytterbium o długościach fal wyjściowych w zakresie od 680 do 1300 nm. W przypadku obrazowania wielofotonowego architektura ta oferuje znacznie wyższą alternatywę dla laserów szafirowych tytanu.
Ultraszynowe wzmacniacze
Powyższe przykłady wytwarzają ultraszybkie impulsy w zakresie energii nanoule (NJ). Jednak wiele zastosowań wymaga zwiększenia energii źródeł światła. Ponieważ konwersja długości fali jest procesem nieliniowym, wydajność zależy od dostępnej energii. W przypadku tych zastosowań można zastosować kilka technik w celu zwiększenia energii i dostrajania ultraszybkich laserów.
Wzmocnienie ultraszybów impulsów można podzielić na dwie główne kategorie: wzmocnienie wielostopniowe i wzmocnienie regeneracyjne. Ten pierwszy ma tę zaletę, że bardzo wysokie energie (100 mJ) można osiągnąć przy bardzo niskim wejściu, ale powtarzane przechodzące przez etap amplifikacji degradują jakość wiązki wyjściowej. Dlatego amplifikacja regeneracyjna jest preferowaną metodą generowania energii impulsów w skali mikroule (µJ) lub Millijoule (MJ).
Ogólnie rzecz biorąc, ultraszybkie amplifikację impulsu osiąga się metodami amplifikacji ćwierkającego (patrz ryc. 4). Proces rozpoczyna się od oscylatora z zablokowanym trybem z czasem impulsu femtosekundowego, tj. Laser nasion. Niezwykle ważne jest, aby laser nasion miał wystarczającą szerokość pasma, aby czas trwania impulsu można było rozciągnąć lub ćwierkać w czasie. Dzienaj optyczny występuje w wyniku różnych kolorów światła, przechodzącego przez materiał optyczny z różnymi prędkościami. Ogólnie rzecz biorąc, czerwone światło podróżuje szybciej niż niebieskie światło. Na przykład rozszerzająca się siatka wprowadza pozytywnie śpiewane czerwone światło przed niebieskim światłem, aby oddzielić składniki długości fali w czasie i przestrzeni. Konieczne jest poszerzenie impulsów, aby zmniejszyć silną moc szczytową millijoule w skali impulsów femtosekundowych. Po rozszerzeniu impulsy o prawie 300 ps są skierowane do regeneracji laserowej w drugim etapie. Ostatnim krokiem jest użycie drugiej siatki do wprowadzenia ujemnego ćwierkania i odtworzenia wzmocnionego impulsu. Cały proces pokazano na ryc. 4.
Rycina 4: Rozdziwiony amplifikacja impulsu
Obecnie większość wzmacniaczy regeneracyjnych używa Sapphire tytanu, ale inne media Gain (np. Ytterbium) stają się coraz bardziej popularne. W obu mediach wzmacniaczy wzmacniacze mają stosunkowo wąską regulację, a tytanowy szafir ma zakres strojenia od około 780 do 820 nm, co ogranicza ich przydatność w zastosowaniach spektroskopii. Aby przezwyciężyć to ograniczenie, dostępne jest kilka metod konwersji częstotliwości.
Konwersja częstotliwości harmonicznej jest najprostszym sposobem dostrojenia długości fali ultraszybkiego oscylatora lub ultraszybkiego układu wzmacniacza. Zasadniczo fotony padające są przekazywane do całkowitej wielokrotności podstawowej częstotliwości. W przypadku szafiru tytanu (podstawowy zakres strojenia 700 ~ 1000 nm) zakres strojenia drugiej harmonicznej wynosi 350 ~ 500 nm, trzecia harmoniczna wynosi 233 ~ 333 nm, a czwarta harmoniczna wynosi 175 ~ 250 nm. W praktyce, z powodu absorpcji przez kryształy harmoniczne, strojenie czwartej harmonicznej jest ograniczone do 200 nm. W przypadku aplikacji wymagających długości fali poza tym zakresem parametr aplikacji wymagających długości fal wykraczających poza ten zakres, wymagane są opcje konwersji parametrów.
Ultrasfast Opo i OPA
Chociaż bardzo szybki impuls można pomnożyć, a nawet potroić, zakres strojenia tytanowego szafiru od 700 do 1000 nm pozostawia lukę długości fali w obszarach UV-VIS i IR. W przypadku eksperymentów wymagających ultraszybkich impulsów z długościami fal „w tych„ pustych ”regionach” konieczna jest konwersja w dół parametrów. Ta metoda przekształca pojedynczy foton wysokoenergetyczny na dwa fotony o niskiej energii: foton sygnałowy i foton osobowy (patrz ryc. 5).
Rysunek 5: Schemat parametrycznej konwersji w dół.
Rozkład energii między tymi dwoma fotonami może być skonfigurowany przez użytkownika. W typowej konfiguracji parametrycznej opartej na szafirze tytanowym foton padający o długości fali 800 nm może być dostrojony w sposób ciągły od około 1200 nm do 2600 nm. Aby przezwyciężyć to ograniczenie, na poziomie energii nanofokalnej stosuje się optyczny parametryczny oscylator (OPO), a optyczny wzmacniacz parametryczny (OPA) jest używany na poziomie energii milifokocowej.
W jamie Opo światło składa się z krótkiego pulsu, który propaguje się w przód iw tył przez wnękę. Jednak w przeciwieństwie do opisanej powyżej konfiguracji lasera barwnika, medium aktywacyjne jest nieliniowym kryształem i nie przechowuje wzmocnienia. Kryształ OPO przekształca fotony tylko w obecności impulsu pompy. Udane działanie ultraszybkiego OPO wymaga, aby impulsy ze źródła pompy dotarły do kryształu w tym samym czasie, gdy fotony jałowe i sygnały krążące wokół wnęki Opo. Innymi słowy, szafirowy laser tytanu o stałej fali i ultraszybki OPO muszą mieć dokładnie taką samą długość wnęki.
Układ typowego ultraszybkiego OPO pokazano na rycinie 6. Dopasowanie fazowe i długość wnęki automatycznie wybiera pożądaną długość fali i zapewnia, że czas w obie strony w obiekcie utrzymywał się na 80 MHz, co jest takie samo jak w przypadku lasera pomp Sapphire Titanium. W tym przykładzie OPO jest napędzany przez drugą harmoniczną lasera pompy Sapphire Titanium. Powstała wiązka 400 nm wytwarza wyjścia sygnału i Loiter o całkowitym pokryciu długości fali od 490 do 750 nm (wyjście sygnału) i 930 nm do 2,5 µm (wyjście Loiter), o szerokości impulsu mniejszej niż 200 Fs. W połączeniu z zasięgiem strojenia Sapphire Titan Sapphire od 690 do 1040 nm, system obejmuje zakres długości fali od 485 nm do 2,5 µm. zakres. Typowe zastosowania obejmują badania soliton, rozdzielone czasowo spektroskopia wibracyjna i eksperymenty z ultraszybką pomp-probe.
Rycina 6: W synchronicznie pompowanym optycznym oscylatorze parametrycznym (OPO) środkowa długość fali jest zmienna poprzez dostosowanie kąta dopasowania fazowego nieliniowego kryształu.
OPA wykorzystuje ten sam nieliniowy proces optyczny, ale ponieważ impuls pompy ma wyższą moc szczytową, rezonator optyczny nie jest wymagany do wydajnej konwersji długości fali. Niewielka część wiązki z ultraszybkiego wzmacniacza jest skupiona na szafirowej płycie, aby wytworzyć widmo ciągłe światła. Widmo ciągłe światła białego jest zaszczepione w kryształ OPA (zwykle kryształ boranowy baru) i pompowany wraz z resztą ultraszybkiego wiązki wzmacniacza. Pojedyncza przejście wiązki przez OPA wytwarza o rzędu wzmocnionego sygnału i bezpańskie światło. Środkowa długość fali światła wyjściowego jest ponownie kontrolowana przez warunki dopasowywania fazy kryształu, a szerokość pasma widmowego jest zwykle określana przez szerokość pasma wiązek pompy i nasion lub otrzymaną szerokość pasma kryształu.
Ta OPA może działać w zakresie femtosekundowym lub pikosekundowym z energią do kilku milijuli na puls. Przy tych poziomach energii powstały sygnał i światło w języku prędkości można przekształcić w ich harmoniczne lub przez mieszanie częstotliwości sum i/lub różnicy.
OPA pompowane energią impulsów Millijoule są w stanie generować fotony z ultrafioletu głębokiego 190 nm do obszaru widmowego dalekiego podczerwieni. Urządzenia te ułatwiają wiele zastosowań spektroskopowych, takich jak przejściowa spektroskopia absorpcyjna, konwersja fluorescencyjna, spektroskopia w podczerwieni 2D i generowanie wysokiego harmonicznego.
Wniosek
Dostrajalne lasery są obecnie używane w wielu ważnych aplikacjach, od podstawowych badań naukowych po produkcję laserową oraz nauk o życiu i zdrowia. Obecnie dostępny zakres technologii jest ogromny. Począwszy od prostych systemów dostrajania CW, ich wąskie szerokości linii mogą być stosowane do spektroskopii o wysokiej rozdzielczości, pułapek molekularnych i atomowych oraz eksperymentów optyki kwantowej, dostarczając kluczowych informacji współczesnym badaczom.
Bardziej wyrafinowane ultraszybkie systemy wzmacniaczy wykorzystują impulsy laserowe o wysokiej energii, pikosekundach i femtosekundowych do wytworzenia wyników laserowych w pasmach UV do dalekowzrocznych. Te ultraszybkie lasery mają kluczowe znaczenie dla zrozumienia fizyki o wysokiej energii, wysokich harmonicznych i przejściowych spektroskopii. Szeroki zakres strojenia oznacza, że ten sam system laserowy można wykorzystać do badania nieskończonego zakresu eksperymentów w spektroskopii elektronicznej i wibracyjnej. Dzisiejsi producenci laserowych oferują rozwiązania typu typu-stop-Shop, zapewniając wyniki laserowe obejmujące ponad 300 nm w zakresie energii nanofokalnej. Bardziej wyrafinowane systemy obejmują imponująco szeroki zakres spektralny od 200 do 20, 000 nm w zakresach energii mikrofokusu i Millifocus.
